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path: root/Master/texmf-dist/doc/latex/fduthesis/fduthesis-template.tex
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Diffstat (limited to 'Master/texmf-dist/doc/latex/fduthesis/fduthesis-template.tex')
-rw-r--r--Master/texmf-dist/doc/latex/fduthesis/fduthesis-template.tex382
1 files changed, 0 insertions, 382 deletions
diff --git a/Master/texmf-dist/doc/latex/fduthesis/fduthesis-template.tex b/Master/texmf-dist/doc/latex/fduthesis/fduthesis-template.tex
deleted file mode 100644
index 3965d377b88..00000000000
--- a/Master/texmf-dist/doc/latex/fduthesis/fduthesis-template.tex
+++ /dev/null
@@ -1,382 +0,0 @@
-% \iffalse meta-comment
-%
-% Copyright (C) 2017--2020 by Xiangdong Zeng <xdzeng96@gmail.com>
-%
-% This work may be distributed and/or modified under the
-% conditions of the LaTeX Project Public License, either
-% version 1.3c of this license or (at your option) any later
-% version. The latest version of this license is in:
-%
-% http://www.latex-project.org/lppl.txt
-%
-% and version 1.3 or later is part of all distributions of
-% LaTeX version 2005/12/01 or later.
-%
-% This work has the LPPL maintenance status `maintained'.
-%
-% The Current Maintainer of this work is Xiangdong Zeng.
-%
-% \fi
-
-%*********************************************************************
-% fduthesis: 复旦大学论文模板
-% 2020/08/30 v0.7e
-%
-% 重要提示:
-% 1. 请确保使用 UTF-8 编码保存
-% 2. 请使用 XeLaTeX 或 LuaLaTeX 编译
-% 3. 请仔细阅读用户文档
-% 4. 修改、使用、发布本文档请务必遵循 LaTeX Project Public License
-% 5. 不需要的注释可以尽情删除
-%*********************************************************************
-
-\documentclass{fduthesis}
-% 模板选项:
-% type = doctor|master|bachelor 论文类型,默认为本科论文
-% oneside|twoside 论文的单双面模式,默认为 twoside
-% draft = true|false 是否开启草稿模式,默认关闭
-% 带选项的用法示例:
-% \documentclass[oneside]{fduthesis}
-% \documentclass[twoside, draft=true]{fduthesis}
-% \documentclass[type=bachelor, twoside, draft=true]{fduthesis}
-
-\fdusetup{
- % 参数设置
- % 允许采用两种方式设置选项:
- % 1. style/... = ...
- % 2. style = { ... = ... }
- % 注意事项:
- % 1. 不要出现空行
- % 2. “=” 两侧的空格会被忽略
- % 3. “/” 两侧的空格不会被忽略
- % 4. 请使用英文逗号 “,” 分隔选项
- %
- % style 类用于设置论文格式
- style = {
- % font = times,
- % 西文字体(包括数学字体)
- % 允许选项:
- % font = garamond|libertinus|lm|palatino|times|times*|none
- %
- % cjk-font = fandol,
- % 中文字体
- % 允许选项:
- % cjk-font = adobe|fandol|founder|mac|sinotype|sourcehan|windows|none
- %
- % 注意:
- % 1. 中文字体设置高度依赖于系统。各系统建议方案:
- % windows:cjk-font = windows
- % mac: cjk-font = mac
- % linux: cjk-font = fandol(默认值)
- % 2. 除 fandol 和 sourcehan 外,其余字体均为商用字体,请注意版权问题
- % 3. 但 fandol 字体缺字比较严重,而 sourcehan 没有配备楷体和仿宋体
- % 4. 这里中西文字体设置均注释掉了,即使用默认设置:
- % font = times
- % cjk-font = fandol
- % 5. 使用 font = none / cjk-font = none 关闭默认字体设置,需手动进行配置
- %
- font-size = 5,
- % 字号
- % 允许选项:
- % font-size = -4|5
- %
- % fullwidth-stop = catcode,
- % 是否把全角实心句点 “.” 作为默认的句号形状
- % 允许选项:
- % fullwidth-stop = catcode|mapping|false
- % 说明:
- % catcode 显式的 “。” 会被替换为 “.”(e.g. 不包括用宏定义保存的 “。”)
- % mapping 所有的 “。” 会被替换为 “.”(使用 LuaLaTeX 编译则无效)
- % false 不进行替换
- %
- footnote-style = xits,
- % 脚注编号样式
- % 允许选项:
- % footnote-style = plain|libertinus|libertinus*|libertinus-sans|
- % pifont|pifont*|pifont-sans|pifont-sans*|
- % xits|xits-sans|xits-sans*
- %
- % hyperlink = color,
- % 超链接样式
- % 允许选项:
- % hyperlink = border|color|none
- %
- % hyperlink-color = default,
- % 超链接颜色
- % 允许选项:
- % hyperlink-color = default|classic|elegant|fantasy|material|
- % business|science|summer|autumn|graylevel|prl
- % 默认与西文字体保持一致
- %
- bib-backend = bibtex,
- % 参考文献支持方式
- % 允许选项:
- % bib-backend = bibtex|biblatex
- %
- % bib-style = numerical,
- % 参考文献样式
- % 允许选项:
- % bib-style = author-year|numerical|<其他样式>
- % 说明:
- % author-year 著者—出版年制
- % numerical 顺序编码制
- % <其他样式> 使用其他 .bst(bibtex)或 .bbx(biblatex)格式文件
- %
- % cite-style = {},
- % 引用样式
- % 默认为空,即与参考文献样式保持一致
- % 仅适用于 biblatex;如要填写,需保证相应的 .cbx 格式文件能被调用
- %
- bib-resource = {fduthesis-template.bib},
- % 参考文献数据源
- % 可以是单个文件,也可以是用英文逗号 “,” 隔开的一组文件
- % 如果使用 biblatex,则必须明确给出 .bib 后缀名
- %
- % logo = {fudan-name.pdf},
- % 封面中的校名图片
- % 模版已自带,通常不需要额外配置
- %
- % logo-size = {0.5\textwidth}, % 只设置宽度
- % logo-size = {{}, 3cm}, % 只设置高度
- % logo-size = {8cm, 3cm}, % 设置宽度和高度
- % 设置校名图片的大小
- % 通常不需要调整
- %
- % auto-make-cover = true
- % 是否自动生成论文封面(封一)、指导小组成员名单(封二)和声明页(封三)
- % 除非特殊需要(e.g. 不要封面),否则不建议设为 false
- },
- %
- % info 类用于录入论文信息
- info = {
- title = {论文标题},
- % 中文标题
- % 长标题建议使用 “\\” 命令手动换行(不是指在源文件里输入回车符,当然
- % 源文件里适当的换行可以有助于代码清晰):
- % title = {最高人民法院、最高人民检察院关于适用\\
- % 犯罪嫌疑人、被告人逃匿、死亡案件违法所得\\
- % 没收程序若干问题的规定},
- %
- title* = {Thesis Title},
- % 英文标题
- %
- author = {王二},
- % 作者姓名
- %
- % author* = {Your name},
- % 作者姓名(英文 / 拼音)
- % 目前不需要填写
- %
- supervisor = {某某某\quad 教授},
- % 导师
- % 姓名与职称之间可以用 \quad 打印一个空格
- %
- major = {物理学},
- % 专业
- %
- degree = academic,
- % 学位类型
- % 允许选项:
- % degree = academic|professional
- % 说明:
- % academic 学术学位
- % professional 专业学位
- %
- department = {物理系},
- % 院系
- %
- student-id = {12300000000},
- % 作者学号
- %
- % date = {2020 年 1 月 1 日},
- % 日期
- % 注释掉表示使用编译日期
- %
- % secret-level = ii,
- % 密级
- % 允许选项:
- % secret-level = none|i|ii|iii
- % 说明:
- % none 不显示密级与保密年限
- % i 秘密
- % ii 机密
- % iii 绝密
- %
- % secret-year = {五年},
- % 保密年限
- % secret-level = none 时该选项无效
- %
- instructors = {
- {张\quad 三 \quad 教\quad 授},
- {李\quad 四 \quad 教\quad 授},
- {王五六 \quad 研究员}
- },
- % 指导小组成员
- % 使用英文逗号 “,” 分隔
- % 如有需要,可以用 \quad 手工对齐
- %
- keywords = {不确定关系, 量子力学, 理论物理},
- % 中文关键字
- % 使用英文逗号 “,” 分隔
- %
- keywords* = {Uncertainty principle, quantum mechanics, theoretical physics},
- % 英文关键字
- % 使用英文逗号 “,” 分隔
- %
- clc = {O413.1}
- % 中图分类号
- }
-}
-
-% 需要的宏包可以自行调用
-\usepackage{physics}
-
-% 需要的命令可以自行定义
-\newcommand{\hilbertH}{\symcal{H}}
-\newcommand{\ee}{\symrm{e}}
-\newcommand{\ii}{\symrm{i}}
-
-\begin{document}
-
-% 这个命令用来关闭版心底部强制对齐,可以减少不必要的 underfull \vbox 提示,但会影响排版效果
-% \raggedbottom
-
-% 前置部分包含目录、中英文摘要以及符号表等
-\frontmatter
-
-% 目录
-\tableofcontents
-% 插图目录
-\listoffigures
-% 表格目录
-% \listoftables
-
-\begin{abstract}
- 中文摘要
-\end{abstract}
-
-\begin{abstract*}
- English abstract
-\end{abstract*}
-
-% 符号表
-% 语法与 LaTeX 表格一致:列用 & 区分,行用 \\ 区分
-% 如需修改格式,可以使用可选参数:
-% \begin{notation}[ll]
-% $x$ & 坐标 \\
-% $p$ & 动量
-% \end{notation}
-% 可选参数与 LaTeX 标准表格的列格式说明语法一致
-% 这里的 “ll” 表示两列均为自动宽度,并且左对齐
-\begin{notation}[ll]
- $x$ & 坐标 \\
- $p$ & 动量 \\
- $\psi(x)$ & 波函数 \\
- $\bra{x}$ & 左矢(bra) \\
- $\ket{x}$ & 右矢(ket) \\
- $\ip{\alpha}{\beta}$ & 内积 \\
-\end{notation}
-
-% 主体部分是论文的核心
-\mainmatter
-
-% 建议采用多文件编译的方式
-% 比较好的做法是把每一章放进一个单独的 tex 文件里,并在这里用 \include 导入,例如
-% \include{chapter1}
-% \include{chapter2}
-% \include{chapter3}
-
-\chapter{介绍}
-
-\strong{量子力学}是物理学的分支学科。它主要描写微观的事物,与相对论一起被认为是现代物理学的两大
-基本支柱,许多物理学理论和科学,如原子物理学、固体物理学、核物理学和粒子物理学以及其它相关的学科,
-都是以其为基础\cite{曾谨言2013量子力学,feynman2011feynman}。
-
-\section{量子力学历史概要}
-
-\section{研究对象}
-
-\section{研究方法}
-
-\chapter{数学基础}
-
-\section{基础公设}
-
-整个量子力学的数学理论可以建立于五个基础公设。这些公设不能被严格推导出来的,而是从实验结果仔细分析
-归纳总结而得到的。从这五个公设,可以推导出整个量子力学。假若量子力学的理论结果不符合实验结果,
-则必须将这些基础公设加以修改,直到没有任何不符合之处。至今为止,量子力学已被实验核对至极高准确度,
-还没有找到任何与理论不符合的实验结果,虽然有些理论很难直觉地用经典物理的概念来理解,例如,波粒
-二象性、量子纠缠等等\cite{zurek2014quantum,cohen2013claude,zettili2003quantum}。
-
-\begin{enumerate}
- \item 量子态公设:量子系统在任意时刻的状态(量子态)可以由希尔伯特空间 $\hilbertH$ 中的态矢量
- $\ket{\psi}$ 来设定,这态矢量完备地给出了这量子系统的所有信息。这公设意味着量子系统遵守%
- \emph{态叠加原理},假若 $\ket*{\psi_1}$、$\ket*{\psi_2}$ 属于希尔伯特空间 $\hilbertH$,则
- $c_1\ket*{\psi_1} + c_2\ket*{\psi_2}$ 也属于希尔伯特空间 $\hilbertH$。
- \item 时间演化公设: 态矢量为 $\ket{\psi(t)}$ 的量子系统,其动力学演化可以用薛定谔方程表示:
- \begin{equation}
- \ii\hbar \pdv{t} \ket{\psi(t)} = \hat{H} \ket{\psi(t)}.
- \end{equation}
- 其中,哈密顿算符 $\hat{H}$ 对应于量子系统的总能量,$\hbar$ 是约化普朗克常数。根据薛定谔方程,
- 假设时间从 $t_0$ 变化到 $t$,则态矢量从 $\ket*{\psi(t_0)}$ 演化到 $\ket{\psi(t)}$,该过程以
- 方程表示为
- \begin{equation}
- \ket{\psi(t)} = \hat{U}(t,\,t_0) \ket*{\psi(t_0)}.
- \end{equation}
- 其中 $\hat{U}(t,\,t_0) = \ee^{-\ii\hat{H}(t-t_0) / \hbar}$ 是时间演化算符。
- \item 可观察量公设:每个可观察量 $A$ 都有其对应的厄米算符 $\hat{A}$,而算符 $\hat{A}$ 的所有
- 本征矢量共同组成一个完备基底。
- \item 坍缩公设:对于量子系统测量某个可观察量 $A$ 的过程,可以数学表示为将对应的厄米算符
- $\hat{A}$ 作用于量子系统的态矢量 $\ket{\psi}$,测量值只能为厄米算符 $\hat{A}$ 的本征值。
- 在测量后,假设测量值为 $a_i$,则量子系统的量子态立刻会坍缩为对应于本征值 $a_i$ 的本征态
- $\ket*{e_i}$。
- \item 波恩公设:对于这测量,获得本征值 $a_i$ 的概率为量子态 $\ket{\psi}$ 处于本征态 $\ket*{e_i}$
- 的概率幅的绝对值平方。\footnote{%
- 使用可观察量 $A$ 的基底 $\qty{e_1,\,e_2,\,\ldots,\,e_n}$,量子态 $\ket{\psi}$ 可以表示为
- $\ket{\psi} = \sum_j c_j \ket*{e_j}$,其中 $c_j$ 是量子态 $\ket{\psi}$ 处于本征态
- $\ket*{e_j}$ 的概率幅。根据波恩定则,对于此次测量,获得本征值 $a_i$ 的概率为
- $\abs*{\ip*{e_i}{\psi}}^2 = \abs*{c_i}^2$。}
-\end{enumerate}
-
-\section{量子态与量子算符}
-
-量子态指的是量子系统的状态,态矢量可以用来抽象地表现量子态。采用狄拉克标记,态矢量表示为右矢
-$\ket{\psi}$;其中,在符号内部的希腊字母 $\psi$ 可以是任何符号、字母、数字,或单字。例如,
-沿着磁场方向测量电子的自旋,得到的结果可以是上旋或是下旋,分别标记为 $\ket{\uparrow}$ 和
-$\ket{\downarrow}$。
-
-\begin{figure}[htb]
- \centering
- \includegraphics[width=0.5\textwidth]{fduthesis-template-image.png}
- \caption[施特恩—格拉赫实验]{%
- 设定施特恩—格拉赫实验仪器的磁场方向为 $z$-轴,入射的银原子束可以被分裂成两道银原子束,每一道
- 银原子束代表一种量子态,上旋 $\ket{\uparrow}$ 或下旋 $\ket{\downarrow}$%
- \cite{wikimedia:stern-gerlach-experiment}。}
- \label{fig:stern-gerlach-experiment}
-\end{figure}
-
-对量子态做操作定义,量子态可以从一系列制备程序来辨认,即这程序所制成的量子系统拥有这量子态。例如,
-使用施特恩—格拉赫实验仪器,设定磁场朝着 $z$-轴方向,如图~\ref{fig:stern-gerlach-experiment} 所示,
-可以将入射的银原子束,依照自旋的 $z$-分量分裂成两道,一道为上旋,量子态为 $\ket{\uparrow}$;另一道
-为下旋,量子态为 $\ket{\downarrow}$,这样,可以制备成量子态为 $\ket{\uparrow}$ 的银原子束,或量子态
-为 $\ket{\downarrow}$ 的银原子束。原本银原子束的态矢量可以按照态叠加原理表示为
-\begin{equation}
- \ket{\psi} = \alpha \ket{\uparrow} + \beta \ket{\downarrow}.
-\end{equation}
-其中,$\alpha$、$\beta$ 是复值系数,$\abs{\alpha}^2$、$\abs{\beta}^2$ 分别为入射银原子束处于上旋、
-下旋的概率,且有
-\begin{equation}
- \abs{\alpha}^2 + \abs{\beta}^2 = 1.
-\end{equation}
-
-\section{动力学演化}
-
-\chapter{总结与展望}
-
-% 后置部分包含参考文献、声明页(自动生成)等
-\backmatter
-
-% 打印参考文献列表
-\printbibliography
-
-\end{document}