summaryrefslogtreecommitdiff
path: root/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
diff options
context:
space:
mode:
Diffstat (limited to 'Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex')
-rw-r--r--Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex65
1 files changed, 49 insertions, 16 deletions
diff --git a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
index 86f80000056..8fa1954e017 100644
--- a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
+++ b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
@@ -3,30 +3,30 @@
Внутритекстовая формула $\frac{1}{\epsilon^*}=\frac{1}{\epsilon_\infty}-\frac{1}{\epsilon_0}$.
Внутритекстовая формула в стиле выделенной $\dfrac{1}{\epsilon_\infty}$.
-Ссылки на литературу~\cite{Efros-FTP16-82-1209,Yoffe-AP42-93-173,Kayanuma-PRB38-88-9797}.
+Ссылки на литературу~\cite{Efros-1982-FTP16-82-1209,Yoffe-1993-AP-42-173,Kayanuma-1988-PRB-38-9797}.
Ссылка на формулу~\eqref{eq:e}
\begin{equation}\label{eq:e}
\vec P=\sqrt{\frac{N_0 m_r \Omega_{LO}}{4\pi\epsilon^*}}(\vec u_+ - \vec u_-).
\end{equation}
Ссылка на рис.~\ref{fig:f}
-\begin{figure}[h]
+\begin{figure}[!ht]
\centering
-\includegraphics{fig}
+\includegraphics[width=4cm]{fig}
\caption{\label{fig:f}%
Подпись к рисунку.
}
\end{figure}
-\begin{floatingfigure}{0.4\textwidth}
+\begin{floatingfigure}{0.3\textwidth}
\centering
- \includegraphics{fig}
+ \includegraphics[width=4cm]{fig}
\caption{\label{fig:ff}Рисунок <<в оборку>>.}
\end{floatingfigure}
-Если разность энергий электронно-дыроч\-ных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии предельного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$. Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации почти вырожденных состояний.
+Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии предельного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$. Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации почти вырожденных состояний.
Ссылка на таблицу~\ref{tab:t1}.
-\begin{table}[h]
+\begin{table}[!ht]
\centering
\caption{Пример таблицы}\label{tab:t1}
\vskip1.em
@@ -41,18 +41,51 @@
\end{tabular}
\end{table}
-\begin{figure}[h]
+\begin{figure}[!ht]
\centering
- \subfigure[]{\includegraphics{fig}\label{fig:sub1}}\quad
- \subfigure[]{\includegraphics{fig}\label{fig:sub2}}\quad
- \subfigure[]{\includegraphics{fig}\label{fig:sub3}}
- \caption{Подчиненная нумерация рисунков:
- \subref{fig:sub1} ссылка 1,
- \subref{fig:sub2} ссылка 2,
- \subref{fig:sub3} ссылка 3.
- }
+ \begin{minipage}{5cm}
+ \centering
+ \includegraphics[width=4cm]{fig}
+ \caption{Рисунок с отдельным названием}
+ \end{minipage}
+ \quad
+ \begin{minipage}{5cm}
+ \centering
+ \includegraphics[width=4cm]{fig}
+ \caption{Рисунок с отдельным названием}
+ \end{minipage}
+ \quad
+ \begin{minipage}{5cm}
+ \centering
+ \includegraphics[width=4cm]{fig}
+ \caption{Рисунок с отдельным названием}
+ \end{minipage}
\end{figure}
+
+\begin{figure}[!ht]
+\centering
+ \begin{minipage}{5cm}
+ \centering
+ \includegraphics[width=4cm]{fig}
+ \end{minipage}
+ \quad
+ \begin{minipage}{5cm}
+ \centering
+ \includegraphics[width=4cm]{fig}
+ \end{minipage}
+ \caption{Рисунки с единым названием}
+\end{figure}
+
Ссылка на внутренний рисунок (рис.~\ref{fig:sub1})
+
+\begin{figure}[!ht]
+\centering
+ \subfloat[][]{\label{fig:sub1}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad
+ \subfloat[][]{\label{fig:sub2}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad
+ \subfloat[][]{\label{fig:sub3}\includegraphics[width=4cm]{fig}}
+\caption{Рисунки с единым названием и подчинённой нумерацией}
+\end{figure}
+
\subsection{Название подсекции}
Текст подсекции
\subsubsection{Название подподсекции}