summaryrefslogtreecommitdiff
path: root/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
diff options
context:
space:
mode:
Diffstat (limited to 'Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex')
-rw-r--r--Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex4
1 files changed, 2 insertions, 2 deletions
diff --git a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
index a08747e814e..dfdb48e91be 100644
--- a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
+++ b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
@@ -29,7 +29,7 @@ Perelman_2003_math:0307245,Nielsen_2010_1006.2735}. Ссылка на формулу~\eqref{e:C
}
\end{wrapfigure}
-Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии продольного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$.
+Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии продольного оптического фонона $\hbar\Omega_{\mathrm{LO}}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$.
Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации вырожденных состояний\footnote{Текст сноски}.
Ссылка на таблицу~\ref{t:InPSiO2}.
@@ -112,7 +112,7 @@ Perelman_2003_math:0307245,Nielsen_2010_1006.2735}. Ссылка на формулу~\eqref{e:C
\newtheorem{lemm}{Лемма}[chapter]
\def\thelemmstyle{\bfseries}
-\def\oparglemmstyle{\itshape}
+\def\oparglemmstyle{\slshape}
\def\lemmstyle{}
\def\preoparglemm{(}
\def\postoparglemm{)}