diff options
Diffstat (limited to 'Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex')
-rw-r--r-- | Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex | 29 |
1 files changed, 15 insertions, 14 deletions
diff --git a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex index 1c4d22e57e6..2cbaecb602b 100644 --- a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex +++ b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex @@ -4,18 +4,19 @@ Внутритекстовая формула $\frac{1}{\epsilon^*}=\frac{1}{\epsilon_\infty}-\frac{1}{\epsilon_0}$. Внутритекстовая формула в стиле выделенной $\dfrac{1}{\epsilon_\infty}$. Ссылки на литературу~\cite{Yoffe_1993_AP_42_173,Efros_1982_FTP_16_7_1209,% -Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008}. Ссылка на формулу~\eqref{eq:e} -\begin{equation}\label{eq:e} +Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008,% +Perelman_2003_math:0307245,Nielsen_2010_1006.2735}. Ссылка на формулу~\eqref{e:Coulomb} +\begin{equation}\label{e:Coulomb} \frac{1}{|\vec r_1 - \vec r_2|} = 4\pi \int \frac{d^3 q}{(2\pi)^3}\, \frac{e^{i\vec q(\vec r_1 - \vec r_2)}}{q^2}. \end{equation} -Ссылка на рис.~\ref{fig:f} +Ссылка на рис.~\ref{f:fig} \begin{figure}[!ht] \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} -\caption{\label{fig:f}% +\caption{\label{f:fig}% Подпись к рисунку. } \end{figure} @@ -23,7 +24,7 @@ Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008}. Ссы \begin{wrapfigure}{r}{0.35\textwidth} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} -\caption{\label{fig:ff}% +\caption{\label{f:ff}% Рисунок <<в оборку>>. } \end{wrapfigure} @@ -31,10 +32,10 @@ Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008}. Ссы Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии продольного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$. Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации вырожденных состояний\footnote{Текст сноски}. -Ссылка на таблицу~\ref{tab:t1}. +Ссылка на таблицу~\ref{t:InPSiO2}. \begin{table}[!ht] \centering - \caption{Пример таблицы}\label{tab:t1} + \caption{Пример таблицы}\label{t:InPSiO2} \begin{tabular}{l|ccc} \hline\hline & \quad$\lambda \times 10^{-11}$,~$\text{дин}\times\text{см}^{-2}$\quad & @@ -81,18 +82,18 @@ Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008}. Ссы \caption{Рисунки с единым названием} \end{figure} -Ссылка на внутренний рисунок (рис.~\ref{fig:sub1}) +Ссылка на внутренний рисунок (рис.~\ref{f:sub1}) \begin{figure}[!ht] \centering - \subfloat[][]{\label{fig:sub1}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad - \subfloat[][]{\label{fig:sub2}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad - \subfloat[][]{\label{fig:sub3}\includegraphics[width=4cm]{fig}} + \subfloat[][]{\label{f:sub1}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad + \subfloat[][]{\label{f:sub2}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad + \subfloat[][]{\label{f:sub3}\includegraphics[width=4cm]{fig}} \caption[]{% Рисунки с единым названием и подчиненной нумерацией: - \subref{fig:sub1} ссылка 1, - \subref{fig:sub2} ссылка 2, - \subref{fig:sub3} ссылка 3. + \subref{f:sub1} ссылка 1, + \subref{f:sub2} ссылка 2, + \subref{f:sub3} ссылка 3. } \end{figure} |