summaryrefslogtreecommitdiff
path: root/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
diff options
context:
space:
mode:
Diffstat (limited to 'Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex')
-rw-r--r--Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex29
1 files changed, 15 insertions, 14 deletions
diff --git a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
index 1c4d22e57e6..2cbaecb602b 100644
--- a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
+++ b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
@@ -4,18 +4,19 @@
Внутритекстовая формула $\frac{1}{\epsilon^*}=\frac{1}{\epsilon_\infty}-\frac{1}{\epsilon_0}$.
Внутритекстовая формула в стиле выделенной $\dfrac{1}{\epsilon_\infty}$.
Ссылки на литературу~\cite{Yoffe_1993_AP_42_173,Efros_1982_FTP_16_7_1209,%
-Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008}. Ссылка на формулу~\eqref{eq:e}
-\begin{equation}\label{eq:e}
+Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008,%
+Perelman_2003_math:0307245,Nielsen_2010_1006.2735}. Ссылка на формулу~\eqref{e:Coulomb}
+\begin{equation}\label{e:Coulomb}
\frac{1}{|\vec r_1 - \vec r_2|} =
4\pi \int \frac{d^3 q}{(2\pi)^3}\,
\frac{e^{i\vec q(\vec r_1 - \vec r_2)}}{q^2}.
\end{equation}
-Ссылка на рис.~\ref{fig:f}
+Ссылка на рис.~\ref{f:fig}
\begin{figure}[!ht]
\centering
\includegraphics[width=4cm]{fig}
-\caption{\label{fig:f}%
+\caption{\label{f:fig}%
Подпись к рисунку.
}
\end{figure}
@@ -23,7 +24,7 @@ Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008}. Ссы
\begin{wrapfigure}{r}{0.35\textwidth}
\centering
\includegraphics[width=4cm]{fig}
-\caption{\label{fig:ff}%
+\caption{\label{f:ff}%
Рисунок <<в оборку>>.
}
\end{wrapfigure}
@@ -31,10 +32,10 @@ Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008}. Ссы
Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии продольного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$.
Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации вырожденных состояний\footnote{Текст сноски}.
-Ссылка на таблицу~\ref{tab:t1}.
+Ссылка на таблицу~\ref{t:InPSiO2}.
\begin{table}[!ht]
\centering
- \caption{Пример таблицы}\label{tab:t1}
+ \caption{Пример таблицы}\label{t:InPSiO2}
\begin{tabular}{l|ccc}
\hline\hline
& \quad$\lambda \times 10^{-11}$,~$\text{дин}\times\text{см}^{-2}$\quad &
@@ -81,18 +82,18 @@ Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008}. Ссы
\caption{Рисунки с единым названием}
\end{figure}
-Ссылка на внутренний рисунок (рис.~\ref{fig:sub1})
+Ссылка на внутренний рисунок (рис.~\ref{f:sub1})
\begin{figure}[!ht]
\centering
- \subfloat[][]{\label{fig:sub1}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad
- \subfloat[][]{\label{fig:sub2}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad
- \subfloat[][]{\label{fig:sub3}\includegraphics[width=4cm]{fig}}
+ \subfloat[][]{\label{f:sub1}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad
+ \subfloat[][]{\label{f:sub2}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad
+ \subfloat[][]{\label{f:sub3}\includegraphics[width=4cm]{fig}}
\caption[]{%
Рисунки с единым названием и подчиненной нумерацией:
- \subref{fig:sub1} ссылка 1,
- \subref{fig:sub2} ссылка 2,
- \subref{fig:sub3} ссылка 3.
+ \subref{f:sub1} ссылка 1,
+ \subref{f:sub2} ссылка 2,
+ \subref{f:sub3} ссылка 3.
}
\end{figure}