summaryrefslogtreecommitdiff
path: root/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
diff options
context:
space:
mode:
authorKarl Berry <karl@freefriends.org>2009-04-15 18:27:58 +0000
committerKarl Berry <karl@freefriends.org>2009-04-15 18:27:58 +0000
commit1a04c4958efaf6b4b8b9d2464a222f61de314ef5 (patch)
treea10805300b448de2375ac01d834fefdd3a2705d5 /Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
parent88f7d1ac35385d57d17eb60fb2d77f6704eadde5 (diff)
disser update (14apr09)
git-svn-id: svn://tug.org/texlive/trunk@12723 c570f23f-e606-0410-a88d-b1316a301751
Diffstat (limited to 'Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex')
-rw-r--r--Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex15
1 files changed, 9 insertions, 6 deletions
diff --git a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
index f1732148893..b9c1223fad1 100644
--- a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
+++ b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex
@@ -3,8 +3,8 @@
Внутритекстовая формула $\frac{1}{\epsilon^*}=\frac{1}{\epsilon_\infty}-\frac{1}{\epsilon_0}$.
Внутритекстовая формула в стиле выделенной $\dfrac{1}{\epsilon_\infty}$.
-Ссылки на литературу~\cite{Yoffe-1993-AP-42-173,Efros-1982-FTP-16-7-1209,%
-Anselm-1978,Segall-1968}. Ссылка на формулу~\eqref{eq:e}
+Ссылки на литературу~\cite{Yoffe_1993_AP_42_173,Efros_1982_FTP_16_7_1209,%
+Anselm_1978,Segall_1968}. Ссылка на формулу~\eqref{eq:e}
\begin{equation}\label{eq:e}
\vec P=\sqrt{\frac{N_0 m_r \Omega_{LO}}{4\pi\epsilon^*}}(\vec u_+ - \vec u_-).
\end{equation}
@@ -19,12 +19,15 @@ Anselm-1978,Segall-1968}. Ссылка на формулу~\eqref{eq:e}
\end{figure}
\begin{wrapfigure}{r}{0.35\textwidth}
- \centering
- \includegraphics[width=4cm]{fig}
- \caption{\label{fig:ff}Рисунок <<в оборку>>.}
+\centering
+\includegraphics[width=4cm]{fig}
+\caption{\label{fig:ff}%
+Рисунок <<в оборку>>.
+}
\end{wrapfigure}
-Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии предельного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$. Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации почти вырожденных состояний.
+Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии продольного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$.
+Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации вырожденных состояний.
Ссылка на таблицу~\ref{tab:t1}.
\begin{table}[!ht]