diff options
author | Karl Berry <karl@freefriends.org> | 2009-04-15 18:27:58 +0000 |
---|---|---|
committer | Karl Berry <karl@freefriends.org> | 2009-04-15 18:27:58 +0000 |
commit | 1a04c4958efaf6b4b8b9d2464a222f61de314ef5 (patch) | |
tree | a10805300b448de2375ac01d834fefdd3a2705d5 /Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex | |
parent | 88f7d1ac35385d57d17eb60fb2d77f6704eadde5 (diff) |
disser update (14apr09)
git-svn-id: svn://tug.org/texlive/trunk@12723 c570f23f-e606-0410-a88d-b1316a301751
Diffstat (limited to 'Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex')
-rw-r--r-- | Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex | 15 |
1 files changed, 9 insertions, 6 deletions
diff --git a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex index f1732148893..b9c1223fad1 100644 --- a/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex +++ b/Master/texmf-dist/doc/latex/disser/templates/bachelor/1.tex @@ -3,8 +3,8 @@ Внутритекстовая формула $\frac{1}{\epsilon^*}=\frac{1}{\epsilon_\infty}-\frac{1}{\epsilon_0}$. Внутритекстовая формула в стиле выделенной $\dfrac{1}{\epsilon_\infty}$. -Ссылки на литературу~\cite{Yoffe-1993-AP-42-173,Efros-1982-FTP-16-7-1209,% -Anselm-1978,Segall-1968}. Ссылка на формулу~\eqref{eq:e} +Ссылки на литературу~\cite{Yoffe_1993_AP_42_173,Efros_1982_FTP_16_7_1209,% +Anselm_1978,Segall_1968}. Ссылка на формулу~\eqref{eq:e} \begin{equation}\label{eq:e} \vec P=\sqrt{\frac{N_0 m_r \Omega_{LO}}{4\pi\epsilon^*}}(\vec u_+ - \vec u_-). \end{equation} @@ -19,12 +19,15 @@ Anselm-1978,Segall-1968}. Ссылка на формулу~\eqref{eq:e} \end{figure} \begin{wrapfigure}{r}{0.35\textwidth} - \centering - \includegraphics[width=4cm]{fig} - \caption{\label{fig:ff}Рисунок <<в оборку>>.} +\centering +\includegraphics[width=4cm]{fig} +\caption{\label{fig:ff}% +Рисунок <<в оборку>>. +} \end{wrapfigure} -Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии предельного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$. Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации почти вырожденных состояний. +Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии продольного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$. +Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации вырожденных состояний. Ссылка на таблицу~\ref{tab:t1}. \begin{table}[!ht] |