\chapter{Название главы}
\section{Название секции}

Внутритекстовая формула $\frac{1}{\epsilon^*}=\frac{1}{\epsilon_\infty}-\frac{1}{\epsilon_0}$.
Внутритекстовая формула в стиле выделенной $\dfrac{1}{\epsilon_\infty}$.
Ссылки на литературу~\cite{Yoffe_1993_AP_42_173,Efros_1982_FTP_16_7_1209,%
Anselm_1978,Segall_1968}. Ссылка на формулу~\eqref{eq:e}
\begin{equation}\label{eq:e}
  \vec P=\sqrt{\frac{N_0 m_r \Omega_{LO}}{4\pi\epsilon^*}}(\vec u_+ - \vec u_-).
\end{equation}

Ссылка на рис.~\ref{fig:f}
\begin{figure}[!ht]
\centering
\includegraphics[width=4cm]{fig}
\caption{\label{fig:f}%
Подпись к рисунку.
}
\end{figure}

\begin{wrapfigure}{r}{0.35\textwidth}
\centering
\includegraphics[width=4cm]{fig}
\caption{\label{fig:ff}%
Рисунок <<в оборку>>.
}
\end{wrapfigure}

Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии продольного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$.
Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации вырожденных состояний~\footnote{Текст сноски}.

Ссылка на таблицу~\ref{tab:t1}.
\begin{table}[!ht]
  \centering
  \caption{Пример таблицы}\label{tab:t1}
  \vskip1.em
  \begin{tabular}{l|ccc}
    \hline\hline
    & \quad$\lambda \times 10^{-11}$,~$\text{Дин}\times\text{см}^{-2}$\quad &
    \quad$\mu \times 10^{-11}$,~$\text{Дин}\times\text{см}^{-2}$ & \quad$\rho$, $\text{г}\times \text{см}^{-3}$\quad \\
    \hline
    InP       & 3.82 & 1.69 & 4.14 \\
    SiO$_{2}$ & 1.57 & 3.11 & 2.2  \\
    \hline\hline
  \end{tabular}
\end{table}

\begin{figure}[!ht]
\centering
  \begin{minipage}{5cm}
    \centering
    \includegraphics[width=4cm]{fig}
    \caption{Рисунок с отдельным названием}
  \end{minipage}
  \quad
  \begin{minipage}{5cm}
    \centering
    \includegraphics[width=4cm]{fig}
    \caption{Рисунок с отдельным названием}
  \end{minipage}
  \quad
  \begin{minipage}{5cm}
    \centering
    \includegraphics[width=4cm]{fig}
    \caption{Рисунок с отдельным названием}
  \end{minipage}
\end{figure}

\begin{figure}[!ht]
\centering
  \begin{minipage}{5cm}
    \centering
    \includegraphics[width=4cm]{fig}
  \end{minipage}
  \quad
  \begin{minipage}{5cm}
    \centering
    \includegraphics[width=4cm]{fig}
  \end{minipage}
  \caption{Рисунки с единым названием}
\end{figure}

Ссылка на внутренний рисунок (рис.~\ref{fig:sub1})

\begin{figure}[!ht]
\centering
  \subfloat[][]{\label{fig:sub1}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad
  \subfloat[][]{\label{fig:sub2}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad
  \subfloat[][]{\label{fig:sub3}\includegraphics[width=4cm]{fig}}
\caption[]{%
Рисунки с единым названием и подчинённой нумерацией:
  \subref{fig:sub1} ссылка 1,
  \subref{fig:sub2} ссылка 2,
  \subref{fig:sub3} ссылка 3.
}
\end{figure}

\subsection{Название подсекции}
Текст подсекции
\subsubsection{Название под-подсекции}
Текст под-подсекции
\paragraph{Название параграфа.}
Текст параграфа
\subparagraph{Название подпараграфа.}
Текст подпараграфа

Демонстрация полностью настраиваемых окружений типа <<теорема>>.

\newtheorem{lemm}{Лемма}[chapter]

\def\thelemmstyle{\bfseries}
\def\oparglemmstyle{\itshape}
\def\lemmstyle{}
\def\preoparglemm{(}
\def\postoparglemm{)}

\newtheorem{remark}{Примечание}[chapter]

\def\remarkstyle{\itshape}
\def\theremarkstyle{}
\def\posttheremark{:}

\begin{lemm}[Шура]
Квадратная матрица, коммутирующая со всеми матрицами неприводимого представления, кратна единичной.
\end{lemm}

\begin{remark}
Текст примечания.
\end{remark}
