\chapter{Название главы} \section{Название секции} Внутритекстовая формула $\frac{1}{\epsilon^*}=\frac{1}{\epsilon_\infty}-\frac{1}{\epsilon_0}$. Внутритекстовая формула в стиле выделенной $\dfrac{1}{\epsilon_\infty}$. Ссылки на литературу~\cite{Yoffe_1993_AP_42_173,Efros_1982_FTP_16_7_1209,% Anselm_1978,Segall_1968}. Ссылка на формулу~\eqref{eq:e} \begin{equation}\label{eq:e} \vec P=\sqrt{\frac{N_0 m_r \Omega_{LO}}{4\pi\epsilon^*}}(\vec u_+ - \vec u_-). \end{equation} Ссылка на рис.~\ref{fig:f} \begin{figure}[!ht] \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \caption{\label{fig:f}% Подпись к рисунку. } \end{figure} \begin{wrapfigure}{r}{0.35\textwidth} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \caption{\label{fig:ff}% Рисунок <<в оборку>>. } \end{wrapfigure} Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2-E_1$ близка к энергии продольного оптического фонона $\hbar\Omega_{LO}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$. Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации вырожденных состояний~\footnote{Текст сноски}. Ссылка на таблицу~\ref{tab:t1}. \begin{table}[!ht] \centering \caption{Пример таблицы}\label{tab:t1} \vskip1.em \begin{tabular}{l|ccc} \hline\hline & \quad$\lambda \times 10^{-11}$,~$\text{Дин}\times\text{см}^{-2}$\quad & \quad$\mu \times 10^{-11}$,~$\text{Дин}\times\text{см}^{-2}$ & \quad$\rho$, $\text{г}\times \text{см}^{-3}$\quad \\ \hline InP & 3.82 & 1.69 & 4.14 \\ SiO$_{2}$ & 1.57 & 3.11 & 2.2 \\ \hline\hline \end{tabular} \end{table} \begin{figure}[!ht] \centering \begin{minipage}{5cm} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \caption{Рисунок с отдельным названием} \end{minipage} \quad \begin{minipage}{5cm} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \caption{Рисунок с отдельным названием} \end{minipage} \quad \begin{minipage}{5cm} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \caption{Рисунок с отдельным названием} \end{minipage} \end{figure} \begin{figure}[!ht] \centering \begin{minipage}{5cm} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \end{minipage} \quad \begin{minipage}{5cm} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \end{minipage} \caption{Рисунки с единым названием} \end{figure} Ссылка на внутренний рисунок (рис.~\ref{fig:sub1}) \begin{figure}[!ht] \centering \subfloat[][]{\label{fig:sub1}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad \subfloat[][]{\label{fig:sub2}\includegraphics[width=4cm]{fig}}\quad \subfloat[][]{\label{fig:sub3}\includegraphics[width=4cm]{fig}} \caption[]{% Рисунки с единым названием и подчинённой нумерацией: \subref{fig:sub1} ссылка 1, \subref{fig:sub2} ссылка 2, \subref{fig:sub3} ссылка 3. } \end{figure} \subsection{Название подсекции} Текст подсекции \subsubsection{Название под-подсекции} Текст под-подсекции \paragraph{Название параграфа.} Текст параграфа \subparagraph{Название подпараграфа.} Текст подпараграфа Демонстрация полностью настраиваемых окружений типа <<теорема>>. \newtheorem{lemm}{Лемма}[chapter] \def\thelemmstyle{\bfseries} \def\oparglemmstyle{\itshape} \def\lemmstyle{} \def\preoparglemm{(} \def\postoparglemm{)} \newtheorem{remark}{Примечание}[chapter] \def\remarkstyle{\itshape} \def\theremarkstyle{} \def\posttheremark{:} \begin{lemm}[Шура] Квадратная матрица, коммутирующая со всеми матрицами неприводимого представления, кратна единичной. \end{lemm} \begin{remark} Текст примечания. \end{remark}