\chapter{Название главы} \section{Название секции} Внутритекстовая формула $\frac{1}{\epsilon^*}=\frac{1}{\epsilon_\infty}-\frac{1}{\epsilon_0}$. Внутритекстовая формула в стиле выделенной $\dfrac{1}{\epsilon_\infty}$. Ссылки на литературу~\cite{Yoffe_1993_AP_42_173,Efros_1982_FTP_16_7_1209,% Anselm_1978,Segall_1968,Agranovich_1983,InP,Mishchenko_1996,Skvortsov_2008,% Perelman_2003_math:0307245,Nielsen_2010_1006.2735,patent1,patent2}. Ссылка на формулу~\eqref{e:Coulomb} \begin{equation}\label{e:Coulomb} \frac{1}{|\vec r_1 - \vec r_2|} = 4\pi \int \frac{d^3 q}{(2\pi)^3}\, \frac{e^{i\vec q(\vec r_1 - \vec r_2)}}{q^2}. \end{equation} Ссылка на рис.~\ref{f:fig} \begin{figure}[!ht] \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \caption{\label{f:fig}% Подпись к рисунку. } \end{figure} \begin{wrapfigure}{r}{0.35\textwidth} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \caption{\label{f:ff}% Рисунок <<в оборку>>. } \end{wrapfigure} Если разность энергий электронно-дырочных уровней $E_2 - E_1$ близка к энергии продольного оптического фонона $\hbar\Omega_{\mathrm{LO}}$, то в разложении волновых функций полного гамильтониана можно ограничиться нулевым приближением для всех состояний, за исключением близких по значению к $E_2$. Волновые функции последних представляют собой следующие комбинации вырожденных состояний\footnote{Текст сноски}. Ссылка на таблицу~\ref{t:InPSiO2}. \begin{table}[!ht] \centering \caption{Пример таблицы}\label{t:InPSiO2} \begin{tabular}{l|ccc} \hline\hline & \quad$\lambda \cdot 10^{-11}$,~$\text{дин}\cdot\text{см}^{-2}$ & \quad$\mu \cdot 10^{-11}$,~$\text{дин}\cdot\text{см}^{-2}$ & \quad$\rho$, $\text{г}\cdot\text{см}^{-3}$ \\ \hline InP & 3.82 & 1.69 & 4.14 \\ SiO$_{2}$ & 1.57 & 3.11 & 2.2 \\ \hline\hline \end{tabular} \end{table} \begin{figure}[!ht] \centering \begin{minipage}{5cm} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \caption{Рисунок с отдельным названием} \end{minipage} \quad \begin{minipage}{5cm} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \caption{Рисунок с отдельным названием} \end{minipage} \quad \begin{minipage}{5cm} \centering \includegraphics[width=4cm]{fig} \caption{Рисунок с отдельным названием} \end{minipage} \end{figure} \begin{figure}[!ht] \centering \begin{minipage}{5cm} \includegraphics[width=4cm]{fig} \end{minipage} \begin{minipage}{5cm} \includegraphics[width=4cm]{fig} \end{minipage} \caption{Рисунки с единым названием} \end{figure} Ссылка на внутренний рисунок (рис.~\ref{f:sub1}). \begin{figure}[!ht] \centering \begin{minipage}{5cm} \includegraphics[width=4cm]{fig}\subcaption{}\label{f:sub1} \end{minipage} \begin{minipage}{5cm} \includegraphics[width=4cm]{fig}\subcaption{}\label{f:sub2} \end{minipage} \begin{minipage}{5cm} \includegraphics[width=4cm]{fig}\subcaption{}\label{f:sub3} \end{minipage} \caption[]{% Рисунки с единым названием и подчиненной нумерацией: \subref{f:sub1} ссылка 1, \subref{f:sub2} ссылка 2, \subref{f:sub3} ссылка 3. } \end{figure} \subsection{Название подсекции} Текст подсекции \subsubsection{Название под-подсекции} Текст под-подсекции \paragraph{Название параграфа.} Текст параграфа \subparagraph{Название подпараграфа.} Текст подпараграфа Нумеруемый список: \begin{enumerate} \item Первый уровень вложенности. \begin{enumerate} \item Второй уровень вложенности. \begin{enumerate} \item Третий уровень вложенности. \end{enumerate} \end{enumerate} \end{enumerate} Демонстрация полностью настраиваемых окружений типа <<теорема>>. \newtheorem{theorem}{Теорема}[chapter] \def\theoremstyle{} \def\postthetheorem{:} \newtheorem{lemm}{Лемма}[chapter] \def\thelemmstyle{\bfseries} \def\oparglemmstyle{} \def\lemmstyle{} \def\preoparglemm{(} \def\postoparglemm{):} \newtheorem{remark}{Примечание}[chapter] \def\remarkstyle{\itshape} \def\theremarkstyle{} \def\posttheremark{:} \begin{lemm}[Шура] Квадратная матрица, коммутирующая со всеми матрицами неприводимого представления, кратна единичной. \end{lemm} \begin{theorem} Гомоморфный образ группы изоморфен фактор-группе по ядру гомоморфизма. \end{theorem} \begin{remark} Текст примечания. \end{remark}